折射率引導(dǎo)型光子晶體光纖的結(jié)構(gòu)類型與機(jī)理
光子晶體光纖(photonic crystal Fiber,PCF)的概念。與普通光纖是由包層與纖芯兩種介質(zhì)組成向類比,光子晶體光纖通常是由單一介質(zhì)構(gòu)成的,其包層周期性地規(guī)則對稱分布著具有波長量級的空氣孔陣列,包層外為涂覆層。因此,也可以稱其為“多孔光纖"(Holey Fiber)或“微結(jié)構(gòu)光纖"(Microstructure Fiber)。光纖的中心,即被空氣孔陣列包層包圍的纖芯部位,可以視為周期結(jié)構(gòu)陣列中存在的“缺陷"。
光子晶體光纖的微結(jié)構(gòu)特性主要由三個(gè)參量決定,即空氣孔的直徑d,相鄰兩孔之間的距離Δ,以及纖芯的直徑D。光子晶體光纖的這種微結(jié)構(gòu)特定決定了它與傳統(tǒng)光纖的特性有很大差異。
一、光子晶體光纖的結(jié)構(gòu)類型、機(jī)理與特性
根據(jù)纖芯缺陷部位的介質(zhì)情況,可以將光子晶體光纖區(qū)分為兩類:纖芯可以是實(shí)心的,即與包層介質(zhì)相同,稱其為折射率引導(dǎo)型光子晶體光纖。這種光子晶體光纖可視為由許多石英芯的細(xì)微管按照設(shè)計(jì)要求的六角形等做規(guī)則排列,纖芯缺陷處插入實(shí)心細(xì)石英棒,而后在高溫下通過數(shù)次復(fù)絲拉伸獲得;纖芯也可以是空心的(即為空氣孔),稱其為光子帶隙引導(dǎo)型光子晶體光纖。
圖1.折射率引導(dǎo)型光纖晶體光纖
折射率引導(dǎo)型PCF的傳光機(jī)理,與傳統(tǒng)階躍光纖的纖芯與包層界面處全反射的傳光機(jī)理類似。纖芯為石英材料,其折射率為包層則為由石英材料和空氣孔構(gòu)成的二維光子晶體,其多孔的陣列結(jié)構(gòu)有效地降低了包層的平均折射率(包層折射率可視為石英與空氣折射率的平均,并以空氣填充率加權(quán)),因而包層材料的有效折射率低于纖芯即其折射率差構(gòu)成了與傳統(tǒng)階躍光纖類同的內(nèi)反射傳光機(jī)理。為此,又稱之為內(nèi)全反射(Total Internal Reflection)PCF,簡稱TIR-PCF。
圖2.折射率引導(dǎo)型光纖晶體光纖特征參數(shù)
由于PCF的特殊結(jié)構(gòu),使之具有一些常規(guī)光纖難以具有的特性。對于普通的階躍折射率光纖,滿足單模傳輸?shù)臈l件是對于給定的光纖,對應(yīng)著一個(gè)特定的波長 ,只有當(dāng)工作波長時(shí),才能保證單模傳輸;而對于光子晶體光纖,V參數(shù)同樣可以用來判斷PCF中的模式。但不同的是,通過適當(dāng)?shù)慕Y(jié)構(gòu)設(shè)計(jì),如調(diào)節(jié)占空比,孔徑大小等可以使包層的有效折射率在一個(gè)很大的變化范圍內(nèi)得到改變,而不再是常數(shù)。例如,可以獲得較大的相對折射率差Δ,其值甚至可超過常規(guī)光纖(約0.01)一個(gè)數(shù)量級以上。另一方面隨著波長的減小,光場越來越集中在折射率高的纖芯中,這相當(dāng)于等效地提高了包層折射率,從而有效地減小了纖芯與包層之間的折射率差Δ,使得歸一化頻率V趨于恒定值,因而使之能在更大的波長范圍內(nèi)滿足單模傳輸條件。這表明,當(dāng)空氣孔直徑d與空氣孔間距Δ之比d/Δ<0.15時(shí),光子晶體光纖對任意波長的光(從紫外到紅外的全波長范圍內(nèi)),均可保證單模傳輸。此即重要的PCF無截止的單模傳輸特性。這一特性具有重要的意義。
二、具體應(yīng)用
例如,由于上述結(jié)論中不涉及PCF的纖芯直徑D,即與光子晶體光纖的纖芯直徑無關(guān)。這就意味著當(dāng)我們將光子晶體光纖用于激光,特別是飛秒激光的產(chǎn)生、放大和傳輸時(shí),可以將纖芯做得較大。從而在保證單模傳輸和光束質(zhì)量的情況下,不僅大大提高其能夠承受的平均功率,而且大大減小了因非線性效應(yīng)對飛秒激光峰值功率的限制。此即高功率非低線性的應(yīng)用。正因?yàn)槿绱耍么竽龉庾泳w光纖研制的飛秒激光振蕩級可輸出高達(dá)10 W的平均功率而沒有脈沖分裂,放大器輸出功率高達(dá)數(shù)百瓦而能保持高質(zhì)量的單模輸出。
結(jié)語:目前,大模場光子晶體光纖的纖芯直徑已經(jīng)接近100 um,平均功率數(shù)百瓦的單模高光束質(zhì)量的飛秒激光放大系統(tǒng)已經(jīng)實(shí)現(xiàn);也可將纖芯面積做得很小,從而可以極大地提高泵浦效率。
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